2.2 总功率算法
根据该辐射体在GTEM 小室中的总辐射功率(2-1)，可得到其在等效远场的最大辐射场强：
计因此可得到GTEM 小室等效远场测量结果，与标准测量值进行比较，所得结果如图4、图5 所示。其中图4 为共模模型的总功率算法结果与暗室结果对比，图5为差模模型的总功率算法结果与暗室结果对比，从图中我们可以看出这两个结果的大致趋势是相同的，但是幅值上相差20-30dB 左右，其精度还有很大的提升空间。
图4 共模模型总功率算法结果和暗室结果对比
图5 差模模型总功率算法结果和暗室结果对比
2.3 Wilson 算法
根据频谱分析仪测得的电压值可计算GTEM 小室端口输出功率，而GTEM 小室的输出功率可以由辐射体的等效电偶极矩和磁偶极矩表示。不考虑辐射电场或磁场的相位，该辐射体在GTEM 小室的测量结果转换成等效远场辐射电磁场在x, y, z 三个方向上的分量为：
r 为测试距离，k0 =2π/λ 为波数即电磁波传播单位长度所引起的相位变化,η0=120πΩ=377Ω 为自由空间波阻抗。 由这种算法可得到GTEM 小室等效远场测量结果，与暗室结果进行比较，所得结果如图6、图7 所示。其中图6 为共模模型的总功率算法结果与暗室结果对比，图7 为差模模型的总功率算法结果与暗室结果对比，从图中我们可以看出这两个结果的大致趋势是相同的，但是幅值上相差20dB 左右，其精度还有很大的提升空间。
图6 共模模型wilson算法与暗室结果对比
图7 共模模型wilson算法与暗室结果对比
2.4 Lee 算法
该算法给出了同一辐射体在GTEM 小室的输出电压与它在等效开阔场或半暗室的辐射远场关系的直接计算公式，其在Wilson 法的基础上考虑了辐射体等效电偶极矩和磁偶极矩的相位, 为此要求辐射体在GTEM 小室中测试时在每种位置上要旋转5 个角度，以获得共15 个GTEM 小室输出端口电压数据。通过其方法，水平极化电场可表示为：电场可表示为：
从电波暗室结果和GTEM 小室结果的对比（如图8、图9）可以看出，GTEM 小室所得的电场值随频率的变化趋势与标准检测结果一致，其中图8 为共模模型的总功率算法结果与暗室结果对比，图9 为差模模型的总功率算法结果与暗室结果对比，虽然较前两种算法来说，GTEM 结果更加接近于暗室结果了，但是相对暗室结果来说还是有10-20dB 的误差，因此可以采用补偿方法对GTEM 小室进行校准。
图8 共模模型Lee算法结果与暗室结果对比
图9 差模模型 Lee 算法结果与暗室结果对比
