定性的讲，这种结果与Wright等人的看法是一致的，即片电容在低于100欧姆/平方时急剧下降，可以推测出：由于PPY完全覆盖了纤维，其电阻率占了主导地位[6]。低于100欧姆/平方的织物，片电容部分占纤维阻抗的主导地位。

    在620 MHz上进行的复阻抗测量是采用带状线组件对一系列的聚吡咯涂层织物（150至660欧姆/平方，不同基板）进行的。结果表明，平均的阻抗实部Z’为平均直流表面电阻率的64％到93％。利用这些数据和公式1可计算出片电容，由公式1得到的数值从高值1.15pF/sq变化到低值0.17pF/sq。这些结果和Wong等人得到的微波频段数据吻合的非常好，特别是他们采用了不同的基片材料和不同的聚吡咯沉积过程 。

    这里说明的所有织物是由不导电纤维和涂敷导电材料构成的，织物的近似体电阻可以通过表面电阻率和织物厚度t相乘来获得，即
（3）
    这样使得直流体电导率为σ= 1/Rst，迄今为止最高的体电导率是?5S/cm。作为参考，最新的、典型的聚吡咯导电涂料体电阻率估计是170S/cm 。
     如果我们进一步假设表面电阻率可以用参考文献2中与频率相关的实阻抗取代，那么体电阻率就可以用一个简化的与频率相关的式子来表示，即:
（4）
从而可以写出屏蔽效能的吸收部分：
（5）
    其中μ是织物磁导率，实际上就是自由空间的值。值得注意，因为聚吡咯涂层织物的Z’随着频率下降，它提供了附加吸收的频率相关性，特别是在GHz频段。
    屏蔽体的反射量可以按通常的下式计算：
（6）
其中 是来波的阻抗， 由公式2计算。对于平面波来讲， 的值是377欧姆。
22欧姆/平方涂有PPY的玻璃织物的传输损耗

图4 涂有聚吡咯涂层的编织玻璃织物（22欧姆/平方）在2-18GHz范围内的传输损耗

    再观察，由于聚吡咯涂层织物的 随着频率下降，屏蔽体的反射应该不随着频率的增加而下降。这与金属屏蔽体是不同的，因为金属阻抗通常随着频率的增加而增加导致反射降低。实际上，Wong等人发现阻性大的聚吡咯织物表现出更大的电容，对频率表现出明显正向的依从性 。就像图4的例子（22欧姆/平方，编织玻璃），聚吡咯涂层织物的传输损耗在2-18GHz范围内非常平滑，使得这些织物非常适合于宽带应用。

    这些薄的屏蔽体的再反射也可以计算出来，除非要屏蔽掉一个规模大的磁场，否则一般情况下再反射是可以忽略的 。在低频时薄的、非磁性金属的聚吡咯涂层无法屏蔽磁场。简单提一下，使用非导电、磁性粉末涂层的织物最近已经研制出来，可以改变织物的磁导率特性 。

     图2所示的屏蔽数据是由六种不同的聚吡咯涂层无纺织物样本得到的，是由Sparavigna 等人在800MHz计算出来的。能吸收总电磁波的15％至20.5％，是以插入损耗dB来进行测量的（事实上百分比是通过取对数比率计算出来的）。相反，薄的金属化织物由于反射降低了屏蔽，在这个频率上大约只有百分之几 。
50欧姆：10％传输，50％反射，40％吸收/散射

图5 2～18GHz范围内，50欧姆/平方聚酯斜纹布（0.5mm厚）的传输、反射和吸收损耗的试验测试结果

200欧姆：40％传输，15％反射，45％吸收/散射

图6 2～18GHz范围内，200欧姆/平方聚酯斜纹布（0.5mm厚）的传输、反射和吸收损耗的试验测试结果